非线性晶体的三波互作用是产生新波长激光的重要手段，目前，在激光二极管泵浦掺钕的工作
物质中，通过谐波产生可获得从紫外到中红外266 nm～4 m)的激光¨ ，而用于激光显示的高光
束质量的三基色光源，目前也主要是靠频率变换得到 j．在频率转换过程中，对使用者来说，要求选
定的非线性晶体有着良好的光学加工质量，即要求在特定的入射角方向上应该有与之对应的特定的晶
体主轴坐标系方向，以保证其全允许角在入射光方向上是对称的，尤其是在获得稳定单频谐波激光输
出时更是这样 ．特别是在腔内倍频过程中，当倍频晶体切偏时，必然增加腔内基频光的损耗，而额外的损耗将会降低倍频光的产生效率，1％额外的基频光损耗会减少约20％的倍频效率¨j．虽然由于晶体的允许角有一定的宽度，通过谐振腔的仔细调整，可以获得输出功率的高点，但这一高点对周围环境很敏感，条件改变
时使输出功率不易恢复且不稳定．因此，从器件的效率和稳定性角度有必要对其进行检验．本文提出
了一种利用被动调Q激光器腔外倍频来检验倍频晶体的切割质量的方法，该方法可应用于生产实践
和非线性光学的教学等方面．激光打标机

应的△口和△ 分别为相位和方位允许角．对使用中的非线性晶体，要求A0和△ 在特定的基频光人
射方向上应该是对称的．以KTP 1I类角度匹配倍频1064 RIIl获得532 nm绿光(0=90。， =23．5。)为
例，作出基频光波矢k的方向和与之对应的晶体主轴坐标系XYZ的方向，如图1所示 J，从图中可看
出：当基频光波矢方向k在图中KOZ平面内(水平面)转动时， 不变但0改变，而使得相位角偏离最
佳相位匹配角；同样，当k在图中XOY平面内转动时，0不变但 改变，使得方位角偏离最佳方位匹配
角．根据非线性晶体三波互作用允许角的定义，由式(1)利用计算机作图可精确计算其允许角．如图
2所示为固定方位角作出的相位允许角的理论曲线，方位允许角的理论曲线可类似地作出，其中取非
线性晶体KTP中的光波互作用长度。激光打标机